Principe zéro de la thermodynamique

Résumé

vignette|250px|Principe zéro de la thermodynamique. Une paroi adiabatique ne laisse pas passer la chaleur, contrairement à une paroi diathermane. Si A et C sont initialement en équilibre thermique, ainsi que B et C, alors, après inversion des parois, A et B sont immédiatement en équilibre thermique, sans besoin d'échanger de la chaleur. En physique, et plus particulièrement en thermodynamique, le principe zéro de la thermodynamique énonce que : Dans la pratique, ce principe institue la température comme la grandeur caractéristique de l'équilibre thermique et le thermomètre comme un moyen de vérifier cet équilibre. Historique La température est une grandeur propre à la thermodynamique, elle est inconnue en mécanique et en électromagnétisme. Le principe zéro institue la température comme la grandeur caractérisant l'équilibre thermique, et plus généralement comme l'une des grandeurs caractérisant l'équilibre thermodynamique (avec la pression pour l'équilibre mécanique et

Source officielle

https://fr.wikipedia.org/wiki/Principe_z%C3%A9ro_de_la_thermodynamique

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INFRARED-SPECTROSCOPY OF VIBRATIONALLY EXCITED HONO2 - SHEDDING LIGHT ON THE DARK STATES OF INTRAMOLECULAR VIBRATIONAL-ENERGY REDISTRIBUTION

Thomas Rizzo

Infrared predissociation spectroscopy of nitric acid subsequent to vibrational overtone excitation reveals vibrational state mixing of the highly excited levels and probes the character of the coupled dark states. A visible dye laser excites the 4

1991

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Local modes of HOOH probed by optical‐infrared double resonance

Thomas Rizzo

We have used an optical-infrared double resonance technique to probe the nature of the eigenstates prepared by 4-nu-OH vibrational overtone excitation in hydrogen peroxide. A visible dye laser excites the 4

1991

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State-selected spectra of the OH stretch overtones of methanol in the range of upsilon(1) = 3-8 reveal spectral splittings and broadenings that result from vibrational couplings within the molecule. We employ a two-color excitation technique in which an infrared pulse promotes jet-cooled methanol molecules to a single rotational state in upsilon(1) = 1 or 2 and a second visible or near-infrared laser pulse is scanned to record a vibrational overtone spectrum. The final vibrationally excited species are detected by infrared laser assisted photofragment spectroscopy. The implications of the spectra for vibrational dynamics in the time domain can be understood in terms of a hypothetical coherent excitation of relevant portions of the spectrum. The observed splittings and widths correspond to three time scales. The largest splittings imply subpicosecond oscillation of energy between the OH stretch and a combination with the C-H stretch (5 nu(1) double left right arrow 4 nu(1) + nu(2) and 6 nu(1) double left right arrow 5 nu(1) + nu(2)) or a combination with the COH bend (7 nu(1) double left right arrow 6 nu(1) + 2 nu(6)). Secondary time scales correspond to finer splittings and are thought to arise from low-order resonances with other vibrational states. We argue that the nonmonotonic energy dependence of the presence and extent of such secondary structure throughout the recorded spectra reflects the requirement of resonance with important zeroth-order states. The third time scale, represented by the widths of the narrowest features at each overtone level, reflects the onset of vibrational energy randomization. These widths increase exponentially with vibrational energy in the range 2 nu(1) up to 8 nu(1). At the highest energy (25 000 cm(-1)) the three time scales begin to converge, implying an irreversible decay of the OH stretch overtone in 300 fs. (C) 1999 American Institute of Physics. [S0021-9606(99)02317-X].

1999

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