Isospin faible | EPFL Graph Search

Êtes-vous un étudiant de l'EPFL à la recherche d'un projet de semestre?

Travaillez avec nous sur des projets en science des données et en visualisation, et déployez votre projet sous forme d'application sur GraphSearch.

Découvrez-en plus sur les applications Graph.

In particle physics, weak isospin is a quantum number relating to the electrically charged part of the weak interaction: Particles with half-integer weak isospin can interact with the _W boson+- bosons; particles with zero weak isospin do not. Weak isospin is a construct parallel to the idea of isospin under the strong interaction. Weak isospin is usually given the symbol T or I, with the third component written as T_3 or I_3. It can be understood as the eigenvalue of a charge operator. T_3 is more important than T; typically "weak isospin" is used as short form of the proper term "3rd component of weak isospin". The weak isospin conservation law relates to the conservation of weak interactions conserve T_3. It is also conserved by the electromagnetic and strong interactions. However, interaction with the Higgs field does not conserve T_3, as directly seen by propagation of fermions, mixing chiralities by dint of their mass terms resulting from their Higgs couplings. Since the Higgs field vacuum expectation value is nonzero, particles interact with this field all the time even in vacuum. Interaction with the Higgs field changes particles' weak isospin (and weak hypercharge). Only a specific combination of them, (electric charge), is conserved. Fermions with negative chirality (also called "left-handed" fermions) have and can be grouped into doublets with that behave the same way under the weak interaction. By convention, electrically charged fermions are assigned with the same sign as their electric charge. For example, up-type quarks (u, c, t) have and always transform into down-type quarks (d, s, b), which have and vice versa. On the other hand, a quark never decays weakly into a quark of the same Something similar happens with left-handed leptons, which exist as doublets containing a charged lepton (_Electron-, _Muon-, _Tau-) with and a neutrino (_Electron neutrino, _Muon neutrino, _Tau neutrino) with In all cases, the corresponding anti-fermion has reversed chirality ("right-handed" antifermion) and reversed sign Fermions with positive chirality ("right-handed" fermions) and anti-fermions with negative chirality ("left-handed" anti-fermions) have and form singlets that do not undergo charged weak interactions.

À propos de ce résultat

Cette page est générée automatiquement et peut contenir des informations qui ne sont pas correctes, complètes, à jour ou pertinentes par rapport à votre recherche. Il en va de même pour toutes les autres pages de ce site. Veillez à vérifier les informations auprès des sources officielles de l'EPFL.

Concepts associés (56)

Cours associés (15)

Séances de cours associées (126)

PHYS-416: Particle physics II

Presentation of the electroweak and strong interaction theories that constitute the Standard Model of particle physics. The course also discusses the new theories proposed to solve the problems of the

PHYS-415: Particle physics I

Presentation of particle properties, their symmetries and interactions. Introduction to quantum electrodynamics and to the Feynman rules.

PHYS-471: Particle physics: the flavour frontiers

This course will present experimental aspects of flavour physics primarily in the quark sector but also in the lepton sector and their role in the development of the Standard Model of particle physics

Topness

Topness (T, also called truth), a flavour quantum number, represents the difference between the number of top quarks (t) and number of top antiquarks () that are present in a particle: By convention, top quarks have a topness of +1 and top antiquarks have a topness of −1. The term "topness" is rarely used; most physicists simply refer to "the number of top quarks" and "the number of top antiquarks". Like all flavour quantum numbers, topness is preserved under strong and electromagnetic interactions, but not under weak interaction.

Isospin faible

En physique des particules, l'isospin faible sous l'interaction faible correspond à l'isospin sous l'interaction forte. L'isospin faible est habituellement représenté par le symbole Tz ou IW. Les leptons ne sont pas soumis à l'interaction forte et donc l'isospin n'est pas défini pour eux. Mais tous les fermions élémentaires peuvent se grouper en multiplets sous l'interaction faible, de la même manière que, sous l'interaction forte, l'isospin crée des multiplets de hadrons de particules qui sont imperceptibles.

Boson de Higgs

thumb|De gauche à droite : Kibble, Guralnik, Hagen, Englert et Brout, en 2010. Le boson de Higgs ou boson BEH, est une particule élémentaire dont l'existence, postulée indépendamment en juin 1964 par François Englert et Robert Brout, par Peter Higgs, en août, et par Gerald Guralnik, Carl Richard Hagen et Thomas Kibble, permet d'expliquer la brisure de l'interaction unifiée électrofaible (EWSB, pour l'anglais ) en deux interactions par l'intermédiaire du mécanisme de Brout-Englert-Higgs-Hagen-Guralnik-Kibble et d'expliquer ainsi pourquoi certaines particules ont une masse et d'autres n'en ont pas.

Aperçu du modèle standard

Fournit une analyse approfondie du modèle standard, couvrant des sujets tels que le mécanisme de Higgs, les interactions de boson de jauge, et le rôle de la chiralité en physique des particules.

Comprendre l’énergie du vide dans l’inflation

Explore l'énergie du vide pendant l'inflation et la dynamique des champs scalaires et vectoriels, en soulignant l'importance de chercher des éclaircissements et de fournir des détails sur les examens à venir.

Mélanger les changements de temps des flux d'azote

Déplacez-vous dans le mélange des changements de temps dans les flux nuls, en soulignant la nature délicate du mélange et sa dépendance à l'égard des singularités.