Nombre quantique du moment angulaire total

En mécanique quantique, le nombre quantique de moment angulaire total paramétrise le moment angulaire total d'une particule donnée, en combinant son moment angulaire orbital et son moment angulaire intrinsèque, c'est-à-dire son spin. En notant S le spin d'une particule et L son vecteur de moment angulaire orbital, le moment angulaire total J s'écrit : :. Le nombre quantique associé est le nombre quantique principal de moment angulaire total j. Il est lié au nombre quantique azimutal ℓ et au nombre quantique de spin s par la relation : :. La relation entre le vecteur de moment angulaire total J et le nombre quantique de moment angulaire total j est donnée par la relation habituelle : :. La projection J du vecteur de moment angulaire total J sur l'axe de quantification z est donnée par : :, où m{{ind|j}} est le nombre quantique secondaire de moment angulaire total , qui prend les valeurs comprises entre et j

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Spin-orbital separation in the quasi-one-dimensional Mott insulator Sr2CuO3

Jean-Sebastien Caux, Martin Mourigal, Henrik Moodysson Rønnow, Thorsten Schmitt

When viewed as an elementary particle, the electron has spin and charge. When binding to the atomic nucleus, it also acquires an angular momentum quantum number corresponding to the quantized atomic orbital it occupies. Even if electrons in solids form bands and delocalize from the nuclei, in Mott insulators they retain their three fundamental quantum numbers: spin, charge and orbital(1). The hallmark of one-dimensional physics is a breaking up of the elementary electron into its separate degrees of freedom(2). The separation of the electron into independent quasi-particles that carry either spin (spinons) or charge (holons) was first observed fifteen years ago(3). Here we report observation of the separation of the orbital degree of freedom (orbiton) using resonant inelastic X-ray scattering on the one-dimensional Mott insulator Sr2CuO3. We resolve an orbiton separating itself from spinons and propagating through the lattice as a distinct quasi-particle with a substantial dispersion in energy over momentum, of about 0.2 electronvolts, over nearly one Brillouin zone.

2012

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Fully spin-polarized bulk states in ferroelectric GeTe

Jan Hugo Dil, Mauro Fanciulli

By measuring the spin polarization of GeTe films as a function of light polarization we observed that the bulk states are fully spin polarized in the initial state, in strong contrast with observations for other systems with a strong spin-orbit interaction and the surface derived states in the same system. In agreement with state-of-the-art theory, our experimental results show that fully spin-polarized bulk states are an intrinsic property of the ferroelectric Rashba semiconductor α-GeTe(111). The fact that the measured spin-polarization vector does not change with light polarization can be explained by the absence of a mixing of states with a different total angular momentum J

2020

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Product energy partitioning in the unimolecular decomposition of vibrationally and rotationally state‐selected hydrogen peroxide

Thomas Rizzo

Infrared-optical double resonance prepares HOOH molecules in single rotational levels of the 6-nu(OH), 5-nu(OH) + nu(OOH), 5-nu(OH) + nu(OO), and 4-nu(OH) + nu(OH), vibrational states which range from 3 to 2287 cm-1 of excess energy above the unimolecular dissociation threshold. Laser-induced fluorescence probes the nascent OH rotational state distributions from the decomposition of rovibrationally selected reactants. The nascent rotational state distributions reveal that both OH spin-orbit states can be populated by the decomposition of a single molecule and hence that electronic angular momentum is not conserved throughout the dissociation process. The product state distributions from reactants excited to the 6-nu(OH) and 4-nu(OH) + nu(OH), vibrational levels are generally in good agreement with the predictions of phase-space theory provided electronic angular momentum is treated statistically. Reactants decomposing from single rotational states in the 5-nu(OH) + nu(OOH) combination level (and to a lesser extent the 5-nu(OH) + nu(OO) level) show product state distributions which are systematically colder than phase-space theory predictions. This observation indicates that energy redistribution in vibrationally excited HOOH is not complete on the time scale of unimolecular decomposition.

1992

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PHYS-101(g): General physics : mechanics

Le but du cours de physique générale est de donner à l'étudiant les notions de base nécessaires à la compréhension des phénomènes physiques. L'objectif est atteint lorsque l'étudiant est capable de prévoir quantitativement les conséquences de ces phénomènes avec des outils théoriques appropriés.

MICRO-530: Nanotechnology

This course gives the basics for understanding nanotechnology from an engineer's perspective: physical background, materials aspects and scaling laws, fabrication and imaging of nanoscale devices.

PHYS-106(b): General physics : thermodynamics

Le but du cours de Physique générale est de donner à l'étudiant les notions de base nécessaires à la compréhension des phénomènes physiques. L'objectif est atteint lorsque l'étudiant est capable de prévoir quantitativement les conséquences de ces phénomènes avec des outils théoriques appropriés

Spin

Le 'spin' () est, en physique quantique, une des propriétés internes des particules, au même titre que la masse ou la charge électrique. Comme d'autres observables quantiques, sa mesure donne des val

Moment cinétique (mécanique quantique)

En mécanique quantique le moment cinétique est défini comme un opérateur vectoriel (noté \hat\vec J) à trois composantes, correspondant chacune aux différentes dimensions de l'espace (opé

Nombre quantique

Les nombres quantiques sont des ensembles de nombres définissant l'état quantique d'un système. Chacun de ces nombres définit la valeur d'une quantité conservée dans la dynamique d'un système quantiq