In physics, a sign convention is a choice of the physical significance of signs (plus or minus) for a set of quantities, in a case where the choice of sign is arbitrary. "Arbitrary" here means that the same physical system can be correctly described using different choices for the signs, as long as one set of definitions is used consistently. The choices made may differ between authors. Disagreement about sign conventions is a frequent source of confusion, frustration, misunderstandings, and even outright errors in scientific work. In general, a sign convention is a special case of a choice of coordinate system for the case of one dimension. Sometimes, the term "sign convention" is used more broadly to include factors of i and 2π, rather than just choices of sign. In relativity, the metric signature can be either (+,−,−,−) or (−,+,+,+). (Note that throughout this article we are displaying the signs of the eigenvalues of the metric in the order that presents the timelike component first, followed by the spacelike components). A similar convention is used in higher-dimensional relativistic theories; that is, (+,−,−,−,...) or (−,+,+,+,...). A choice of signature is associated with a variety of names: (+,−,−,−): Timelike convention Particle physics convention West coast convention Mostly minuses Landau–Lifshitz sign convention. (−,+,+,+): Spacelike convention Relativity convention East coast convention Mostly pluses Pauli convention Cataloged below are the choices of various authors of some graduate textbooks: (+,−,−,−): Landau & Lifshitz Gravitation: an introduction to current research (L. Witten) Ray D'Inverno, Introducing Einstein's relativity. (−,+,+,+): Misner, Thorne and Wheeler Spacetime and Geometry: An Introduction to General Relativity (Sean M. Carroll) General Relativity (Wald) (Note that Wald changes signature to the timelike convention for Chapter 13 only.) The signature (+,−,−,−) corresponds to the metric tensor: and gives m^2 = p^μp_μ as the relationship between mass and four momentum whereas the signature (−,+,+,+) corresponds to: and gives m^2 = −p^μp_μ.

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Quadrivecteur potentiel
En physique, le quadrivecteur potentiel ou quadri-potentiel ou encore champ de jauge, noté en général avec indice muet, est un vecteur à quatre composantes défini par où désigne le potentiel scalaire (aussi noté V), c la vitesse de la lumière dans le vide, et le potentiel vecteur qui dépend du choix du système de coordonnées. Par exemple, en coordonnées cartésiennes, ce dernier est représenté par , ce qui rend au total pour le quadri-vecteur . Il est utilisé notamment en relativité restreinte et en mécanique quantique relativiste.
Introduction aux mathématiques de la relativité générale
Les mathématiques de la relativité générale sont complexes. Dans la théorie du mouvement de Newton, la longueur d'un objet et la vitesse à laquelle le temps s'écoule restent constantes même lorsque l'objet accélère. Cela signifie que de nombreux problèmes de mécanique newtonienne peuvent être résolus uniquement en utilisant l'algèbre. Mais en relativité, la longueur d'un objet et la vitesse à laquelle le temps s'écoule changent sensiblement à mesure que la vitesse de l'objet se rapproche de la vitesse de la lumière.
Tenseur électromagnétique
Le tenseur électromagnétique, ou tenseur de Maxwell est le nom de l'objet mathématique décrivant la structure du champ électromagnétique en un point donné. Le tenseur électromagnétique est aussi connu comme : le tenseur d'intensité du champ électromagnétique ; le tenseur du champ magnétique ; le tenseur de Maxwell ; le tenseur de Faraday. Ce tenseur est défini dans le cadre du formalisme mathématique de la relativité restreinte, où aux trois dimensions spatiales est adjointe une dimension temporelle.
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